Atmosferik dağılım modellemesinde partikül maddenin birikme hızı genellikle şu şekilde tanımlanır: $$ v_d = \ frac {1} {r_A + r_B + r_A r_B v_g} + v_g \ hspace {10mm} (1) $$ burada $ r_A $, aerodinamik dirençtir (yüzey katmanındaki türbülanslı akışları açıklar), $ r_B $ viskoz dirençtir (yarı laminer alt katmanda moleküler difüzyon) ve $ v_g $, parçacıkların son düşme hızıdır.
$ (1) $ nasıl türetilir?
Çok sayıda modelde kullanılır, ancak ifadenin nasıl türetildiğini açıklayan herhangi bir referans bulamadım. Bulduğuma en yakın olanı Seinfeld ve Pandis tarafından yazılan bu kitap (ISBN: 9781118947401), 19. bölümde.
Orada, $ (1) $ 'ın türetildiği açıklanıyor varsayılan sabit akı katmanı boyunca toplam akıyı açıklayan aşağıdaki denklem sisteminden: $$ F = \ frac {C_3-C_2} {r_A} + v_g C_3 = \ frac {C_2 + C_1} {r_B} + v_g C_2 = \ frac {C_3-C_1} {r_t} \ hspace {10mm} (2) $$ burada $ C_3 $, yüzey katmanının üst kısmındaki partikül konsantrasyonudur, $ C_2 $ yüzey katmanı ile viskoz alt katman arasındaki konsantrasyondur ve $ C_1 $, yüzeydeki hala havada taşınan parçacıkların konsantrasyonudur.
Bu aşamada, yüzeye yakın tüm parçacıkların yüzeye yapışacağı ve böylece $ C_1 $ değerinin pratikte 0 olacağı varsayılır. Sonra $ ( 2) $ şu şekilde basitleştirilebilir: $$ \ frac {C_3} {r_t} = \ frac {C_3-C_2} {r_A} + v_g C_3 = \ frac {C_2} {r_B} + v_g C_2 \ hspace {10mm} ( 3) $$
$ (3) $ one'dan $ C_3 $ ve $ C_2 $ ortadan kaldırıldığında, $ v_d = r_t ^ {- 1} olduğundan $ (1) $ ile sonuçlanacaktır. $. Bunu yapmayı denedim ama bunun yerine şunu koydum: $$ v_d = \ frac {1} {r_t} = \ frac {1} {r_A + r_B + r_A r_B v_g} + \ frac {v_g} {r_A (\ frac {1} {r_B} + v_g) +1} $$
Yani cebirim biraz paslanmış veya ek varsayımlar var ...